热力学- 传热法

传热法

根据此AW的规律，在相同温度下所有表面的发射力与吸附功率的比率相同，并且等于在该温度下完全黑体的发射功率。因此，对于具有E和A的身体和吸收力的身体

E/A = E/A = E/1 = E

在哪里e=黑体的发射力

它意味着一个很好的吸收器，也是一个好发射器（散热器）

Fraunhofer线条是太阳谱系中的黑线，并根据Kirchoff的法律来解释。当这些波长的大气（色球球）辐射时，从太阳的核心（光球）发出的白光将被那里的气体吸收，它们通常会发出（在发射光谱中），从而导致太阳光谱中的暗线。

Stefan的法律法律辐射能量每秒发射到黑体的每秒（或发射功率或强度）与温度的第四强度成正比。

Er ∝ t⁴或er =σt⁴

如果身体不是完美的黑色，那么

er =eσt⁴其中σ= 5.67 x10^-8Wm^-2k^-4

能量辐射每秒或辐射功率

pr = e_一种σT⁴或∫RλDλαT⁴

如果身体处于温度t的温度t，则通过辐射冷却t₀（，然后通过以速率发射辐射来失去能量

p₁= e_一种σT⁴

它通过以速率吸收辐射来接收能量

p2 = e_一种σT⁴₀

因此，损失率为p = p₁- p₂

或p = e_一种σ（t⁴- t⁴₀）

当人体通过辐射冷却时，冷却速率取决于以下因素：

辐射表面的性质，即发射率

呼气更快将是冷却的速度

辐射表面的面积更多的是辐射表面的表面积，更快的是冷却。

辐射表面的质量更大，辐射体的质量较慢将是冷却。

辐射体的比热更慢的是冷却速度。

辐射体的温度更高，温度更快将是冷却。

周围的温度较小，周围的温度更快是冷却

牛顿制冷速度的定律与人体和周围环境之间的温度差成正比，前提是周围环境的温度差不如很大。那是，

dθ/dt = -k（θ–θ₀）

或∫_^θ₂^_θ2�？（dθ？/θ） - θ₀=∫T₀-K_DT

日志_e^{（θ₂- θ₂）}/（θ₁- θ₀）= -K_DT

显示温度与时间曲线。

如果时间间隔是平等的，那么

（θ₂- θ₀） /（θ₁- θ₀）=（θ₃- θ₀） /（θ₁- θ₀）

假设温度处t = 0是θ₁，在第一次间隔之后是θ₂第二次相等的时间间隔之后是θ₃。

太阳常数太阳是一个完美的黑色身体，因为它发出了所有可能的辐射（e = 1）太阳同意S定义为地球表面上太阳辐射的强度。那是，

s = pr /4πr²=4πr²σT⁴/4πr²

r = 1.5 x 10¹¹公里

（太阳与地球之间的距离r = 7 x 10⁸公里（太阳半径）

s = 2cal / cm²最小= 138 w/m²

维也纳的位移定律加热时会发出所有可能的辐射。但是，不同波长的强度不同。根据葡萄酒定律，波长（对应于辐射的最大强度）和身体温度的乘积

λ_mt = b（常数）

b = 2.89 x 10^-3m^{- k}

普朗克法律普朗克（Planck

E = HV

在哪里H是普朗克的常数（= 6.625 x 10^-34j^{- s}）。根据量子理论，普朗克表明

e_r（λ）=2πhc²/λ⁵/1 [e_HC/λ_kt - 1]


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