电磁学- 排量电流，安培麦克斯韦法律

根据Ampere的圆形法律，磁场B被振兴到净电流i作为

b。di =μii

其中我是净墨西哥人螺纹，由封闭的路径C界定的表面C. Maxwell在1864年认为该关系在逻辑上是不一致的。他在以下观察结果的帮助下解释了这一点。

考虑一个平行的板电容器通过敲击键K连接到电池B的平行板电容器。按下键K时，导电电流流过连接电线。电容器开始存储更改。随着电容器上的电荷的生长，电线中的传导电流减小。当电线中的传导电流减小时。电容器充满电后，导电电流停止在电线中流动。在电容器充电过程中，电荷在充电过程中没有传导电流，让我瞬间成为电线中的传导电流。该电流将在电线周围产生磁场，可以使用指南针检测到，让我们在平行板电容器外部的一个区域中找到磁场，为此，我们考虑了一个平面圆形环路C的圆形环路C电线及其平面是垂直的T6O，电流携带线的方向在环上的所有点上磁场的大小相同，并且沿着环的圆周向切向作用。如果b是R处的磁场的大小，则使用Ampere的电路定律进行环路C，我们有

§b.di=§Bdi cos 0 = b²πr =μ₀我

或b =μ₀I /2πr

现在，我们考虑了一个不同的表面，其圆形边缘具有与环C的边界相同的边界，该边缘的边界与该表面的平坦圆形底部S相同，位于电容器板之间。该表面的口具有圆形环，如无传导电流所示，在蒂芬盒表面s上，因此在将安培电循环定律应用于tiffin盒表面时，i = 0我们有

§B。di = b²πr =μr =μ₀x 0 = 0

要么b = 0

从（2）和（3）我们注意到，通过一种方式计算出R的磁场，并且在R中没有通过另一种方式计算的磁场，因为这种矛盾是由于使用f安培的循环法而引起的，因此，安培的循环法在逻辑上是不一致的。麦克斯韦认为，上述安培循环法的不一致必须是由于缺少的东西。缺失的项必须使得使用任何表面的磁场都具有相同的磁场。该缺失的术语必须与电场不断变化的电场有关，该电场通过充电过程中电容器板之间的表面s进行。

如果在给定的时间瞬间q是电容器板上的电荷，并且A是电容器的板面积，那么电容器板之间的电场的大小为

e = q /？₀一种

该磁场垂直于表面S。它在电容器板的区域A上具有相同的幅度，并且在电容器之外变为零。

通过表面S的电通量为

∅e = e.a = ea cos 0

= 1 /？o / q / a x a = q /？₀

如果DQ / DT是电容器板上的时间变化率，则

d∅e / dt = d / dt（q /？₀）= 1？₀DQ / DT

要么dq / dt =？₀d∅e / dt

AS DQ / DT =电流通过表面S，对应于更改电场= ID称为Maxwell位移电流。因此，位移电流是在电场和电通量随时间变化的区域中发挥作用的电流。该位移电流由

id =？₀d∅e / dt

这种位移电流是安培的圆形法律中缺失的燕鸥。麦克斯韦指出，为了使安培电时法的一致性必须有流离失所i =（？₀d∅e / dt）与封闭环中的传导电流I一起，因为（i + id）具有连续性的属性，尽管它们可能不连续。

麦克斯韦修改了安培的电路定律，以使相同的逻辑一致。陈述了安培的圆形法律，

§B。di =μ₀（i + id）=μ₀（我 +？₀d∅e / dt）

这就是Ampere Maxwell Law。


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