原子核
这是一个重要的实验，它使卢瑟福发现了原子核。
α粒子是含2个质子和中子的氦核。因此，α粒子具有4个单位的质量和两个单位的正电荷。许多放射性元素会发出α颗粒。图1和2显示了卢瑟福及其合作者Geiger和Marsden使用的实验设置。
S是铅腔中包含的放射性源的斑点。借助铅缝（准直仪）将源发出的α颗粒准准直射入狭窄的光束中。允许准直的光束落在厚度的薄金箔上2.1×10-7m。α通过由硫化锌筛网和显微镜组成的可旋转检测器观察到散布在不同方向的颗粒。α粒子在Zns屏幕。这些在显微镜中观察到，并与梁的入射方向以不同的角度进行计数。Alpha粒子偏离其原始方向的角度θ称为其散射角θ。
观察：在散射角θ和数量之间绘制图形α颗粒n（θ），散落在∂θ对于大量的α颗粒，如图所示。
该图中的点表示实际实验的数据点。实心曲线是基于原子具有较小，致密，带正电荷的核的假设的理论预测。我们发现
（一世）大多数α颗粒直线穿过金箔。这意味着他们不会与黄金原子发生任何碰撞。
（ii）只关于0.14％事件α颗粒散射超过1°。
（iii）大约一个α每个粒子8000α粒子偏转超过90°。
解释：散射α颗粒是由于库仑的相互作用α金箔的每个原子中具有正电荷和电子的颗粒。如果正电荷和电子在原子中均匀分布（按照汤姆森模型），则散射角θ会很小。
一个α粒子结束了7000比电子更大，在这个实验中，α粒子正以高速行驶，因此，仅非常强大的力就可以通过大角度将它们偏转。
这导致卢瑟福假设原子的整个正电荷必须集中在原子的一个小中心核心中。每个原子的这个微小的中心核心称为原子核。
由于金箔非常薄，因此可以假设α颗粒在通过时会遭受不超过一个散射。一个α粒子带有两个单位的正电荷，并具有氦原子的质量。金核的电荷+ ze，金黄金数量，Z = 79。因为金核比一个重50倍α粒子，我们假设它将在散射过程中保持固定。因此，α粒子可以使用牛顿的第二种运动定律和库仑的排斥力来计算α粒子和金核，即
f = [1/4∏ε0×（ze）（2e）]/r2
r是距离的距离α粒子的粒子，核的中心，力的大小和方向α粒子首先接近细胞核，然后退出粒子时不断变化。
如图所示，α粒子（1），倾向于与细胞核碰撞，由于原子核的排斥力而减慢，最后停止，然后被排斥。这个α因此，粒子追溯了其路径，散射180°。
α颗粒2，2’倾向于在其外围击中细胞核，经历强烈的排斥力并散布在大角度（θ> 90°）
α颗粒3、3’距核的距离距离，经历小排斥力并通过小角度散射。这α距离核的距离更大的颗粒几乎没有被脱离。
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